Nam-Trung Nguyen's Mikrofluidik: Entwurf, Herstellung und Charakterisierung PDF

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Au >-. 88) "(= - Die kritische Scherdehnung 1'krit. = 2/T ist aber sehr grof& (in der Grof&enordnung von 1012 Hz) und wiirde in mikrofluidischen Systemen nicht auftreten. 1m folgenden werden die ideale Newtonsche, inkompressible und isotrope Fliissigkeit behandelt. 9 0 ) Randbedingungen fur Flussigkeitsstromungen In den meisten Fallen sind die Haftbedingungen fiir Geschwindigkeit und Temperatur der Fliissigkeitsstromungen im Mikrobereich weiterhin giiltig: UWand = UFI TWand = TFI Wand Wand Dabei sind UWand und TWand die Geschwindigkeit und die Temperatur der Wand.

Die Einlauflange ist daher weniger als die Hiilfte des hydraulischen Durchmessers oder der Kanalbreite und kann fiir lange Kaniile vernachlassigt werden. 5 Stromung mit Haftbedingung in typischen Kanalgeometrien Wegen der kleinen Reynolds-Zahl und der kurzen Einlauflange kann die Stromung mit Haftbedingung in den meisten Fallen der Mikrofluik als laminar und voll entwickelt angesehen werden. -L die dynamische Viskositat. 1m Makrobereich hangt das Produkt fpRe nur von der Geometrie abo Wie bereits am Anfang dieses Abschnitts erwahnt, hangt dieses Produkt im Mikrobereich noch von anderen Parametern abo Zum Zeitpunkt der Anfertigung dieser Arbeit gibt es noch keine etablierte Theorie fur diese Abweichung.

Dabei ist R = R/(NAM) = kB/M die Gaskonstante des betrachteten Gases. Die molekulare Effektivgeschwindigkeit ist [146]: 7 Urms = u 2 P(u)du = o V 3;;T = I¥ = V3RT. 66) und wird aus: Uw reprasentiert die Spitze in del' Wahrscheinlich- berechnet. Die Schallgeschwindigkeit lasst sich aus dem Verhaltnis del' spezifischen Warmen k = cp / Cu wie folgt berechnen: Us = V CP Cu RT = VkRT. Dabei sind cp und Cu die spezifische Warme bei einem konstanten Druck bzw. bei einem konstanten Volumen. 70) ist ersichtlich, dass U w < u < urms .

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