By Kurt Lechner (auth.)
ISBN-10: 8847052106
ISBN-13: 9788847052109
ISBN-10: 8847052114
ISBN-13: 9788847052116
Il libro è un testo di Elettrodinamica classica avanzata e comprende anche le basi della Teoria dei campi classici. Come story è rivolto a qualsiasi studente o ricercatore di Fisica Teorica. Una caratteristica fondamentale del testo è rappresentata da una derivazione rigorosa dei fenomeni ettromagnetici dalle fondamenta teorico-matematiche della teoria, che mette bene in evidenze le inconsistenze e i limiti interni della teoria. Il testo contiene anche un certo numero di argomenti recenti o speculativi che nei libri di testo vengono affrontati solo superficialmente.
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2) le leggi orarie associate siano le stesse: y1 (t) = y2 (t). Nella descrizione della dinamica di una particella potremo dunque usare la linea di universo, al posto della legge oraria, purch´e le equazioni del moto siano invarianti per riparametrizzazione. Si noti che la stessa legge oraria y(t) – una grandezza osservabile – e` invariante per riparametrizzazione, mentre le funzioni y(λ) e y 0 (λ) non lo sono. Se tutte le leggi fisiche sono invarianti per riparametrizzazione possiamo scegliere come parametro quello che pi`u ci conviene.
49) nella forma Gν = 0. Dalle identit`a ricordate poc’anzi segue allora che Gν soddisfa identicamente il vincolo ∂ ν Gν = 0 ↔ ∂0 G0 = −∇·G. 50) La componente temporale dell’equazione di Maxwell e` quindi legata alle sue componenti spaziali. Questo vincolo tuttavia non e` di tipo algebrico – non coinvolge direttamente le equazioni del moto ma le loro derivate – e pertanto non e` immediato individuare un insieme di equazioni differenziali funzionalmente indipendenti. 3, dove avremo a disposizione mezzi matematici pi`u appropriati.
Iniziamo il capitolo con la descrizione della cinematica di una particella relativistica. 1 Cinematica di una particella relativistica Linee di universo causali. In Meccanica Newtoniana la legge oraria di una particella e` rappresentata dalla curva tridimensionale y(t) ≡ (x(t), y(t), z(t))1 . In una teoria relativistica, per ottemperare al paradigma della covarianza a vista, conviene invece introdurre la traiettoria quadridimensionale γ della particella – chiamata linea di universo – che e` rappresentata dalle quattro funzioni di un generico parametro λ y μ (λ) = (y 0 (λ), y(λ)).
Elettrodinamica classica: Teoria e applicazioni by Kurt Lechner (auth.)
by Kevin
4.4